【48812】41气体等熵胀大_制冷与低温技能原理

　　制冷与低温 技能原理 气体等熵胀大 气体等熵胀大 气体等熵胀大制冷 经过胀大机完成，可收回胀大功； 微分等熵效应：气体等熵胀大时，温度随压力的改变率 T    s    p s 气体等熵胀大 Tds  dh vdp   v   Tds C dT T  v  dp=0 dh C dT  T v dp p   p  T   T p   p    T  T  v      0 s      p s Cp T p 故等熵胀大总是具有冷效应的 等熵胀大进程的温差 气体等熵胀大 等熵胀大制冷效应的内涵机理 Tds  du  pd  v 0 即， du  pdv du  du  du =  pdv 动 势 胀大后v 添加， 0，且势 0 因而，动 = −势− 0 等熵胀大进程的温差 对外做功和内位能的添加，都是经过耗费 内动能而发生的，因而温度下降。 气体等熵胀大 制冷量的核算 q h h 0 2 (h h ) (h h ) 0 1 1 2 ΔTh -h W T e 其间-ℎ 为等温节省效应 -ΔhT 2 We We为胀大输出功 等熵胀大温降及制冷量 气体等熵胀大 胀大前后温降核算 关于理想气体，由其状态方程可得： k 1 T2  p2  k ΔTh   T p 1  1  k 1 T T T T [( p2 ) k 1] 2 1 1 p1 2 添加温降的办法 等熵胀大温降及制冷量 （1）进步初温（高温高焓降）； （2）添加胀大比; 气体等熵胀大 胀大机功率--等熵功率（绝热功率）： hpr h h 1 2    s h h h 实践的焓降与理论焓降之比 th 1 2 胀大进程的热力体系图 等熵功率 气体等熵胀大 绝热节省与等熵胀大比较 温度效应    v s h c p ΔTh 制冷量 qs qh We -ΔhT 2 We 温降和制冷量均是等熵胀大高。 绝热节省与等熵胀大的比较 气体等熵胀大 胀大机能收回功，进步循环经济性； ΔTh 但节省阀也有长处： -ΔhT 2 We  节省阀结构相对比较简单，易于调理；胀大机结构较为杂乱。  胀大机实践不能完成等熵胀大进程。  节省阀可在两相区作业，但两相胀大机带液量不能很大。 绝热节省与等熵胀大的比较  初温越低，两者不同越小，宜选用节省阀。 气体等熵胀大 从能量平衡视点剖析阐明为什么等 熵胀大总是具有冷效应？等熵胀大 制冷量怎么表明？ 思考题 从温度效应和制冷量方面，剖析比较 绝热节省和等熵胀大进程。工质不同 有何影响？

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